در این مقاله با استفاده از مدل سه خوشه ای، شکافت سه گانه هسته (_«98» ^«252» )Cf را مورد مطالعه قرار داده ایم. آرایش خطی و استوایی را برای مطالعه ی شکافت سه گانه زمانی که پاره های شکافت هسته هایSn، Ni وCa هستند، به کار برده و انرژی پتانسیل این آرایش ها را برای مقادیر زوج و فرد A_«3» محاسبه کرده ایم. همچنین، انرژی پتانسیل ترکیب های (_«50» ^(A_«1» ))Sn+(_«28» ^(A_«2» ))Ni+(_«20» ^(A_«3» ))Ca و(_«50» ^(A_«1»-«1» ))Sn+(_«28» ^(A_«2» +«1» ))Ni+(_«20» ^(A_«3» ))Ca با تحقیق بر روی اثر تعداد نوترون های پاره های شکافت مقایسه کرده ایم. نتایج به دست آمده نشان می دهد که برای ترکیب (_«50» ^(A_«1» ))Sn+(_«28» ^(A_«2» ))Ni+(_«20» ^(A_«3» ))Ca با A_«3» زوج در آرایش خطی و استوایی، انرژی پتانسیل و احتمال نفوذ به ترتیب مقدارهای مینیمم و ماکزیمم در A_«3» =«48» دارند، در حالی که برای مقدارهای فرد A_«3»، مقدار مینیمم برای انرژی پتانسیل و مقدار ماکزیمم برای احتمال عبور از سد در وضعیت A_«3» =«49» قرار می گیرد. برای ترکیب (_«50» ^(A_«1»-«1» ))Sn+(_«28» ^(A_«2» +«1» ))Ni+(_«20» ^(A_«3» ))Ca در حالت های خطی و استوایی، مقدار مینیمم انرژی پتانسیل و مقدار ماکزیمم احتمال عبور از سد، برای مقادیر فرد و زوج A_«3» به ترتیب در وضعیت های A_«3» =«49» وA_«3» =«50» قرار می گیرند. همچنین در بین همه ی ترکیب های ممکن کمترین مقدار انرژی پتانسیل و بیشترین مقدار احتمال عبور برای ترکیب (_«50» ^«132» )Sn+(_«28» ^«72» )Ni+(_«20» ^«48» )Ca اتفاق می افتد.

برای مطالعه شکافت، ترکیبی از مدل آماری و دینامیکی را در محاسبات به کار برده ایم. شکی نیست که توصیف لانژون به علاوه رفتار مونت کارلو، توصیف دینامیکی کافی از فرایند تبخیر را فراهم می آورد. در این مقاله نیروی اصطکاک قویا وابسته به شکل هسته را در نظر گرفته و به جای حل تحلیلی از حل عددی استفاده کرده ایم. هدف محاسبه نرخ شکافت هسته 224Th است. این نرخ ها برای دو حالت اصطکاک دیوار آشوبناک (CWWF) و اصطکاک دیوار (WF) و با در نظر گرفتن 100000 مسیر محاسبه و با نتایج کارهای دیگران مقایسه شده است. از مختصه کشیدگی هسته نسبت به زمان استفاده کرده ایم. برای دقت بیشتر گام های کوچک زمانی با تعداد دفعات زیاد لازم است.

مطالعات صورت گرفته بر روی واکنش های شکافت القایی با یون سنگین در محدوده ای از انرژی های نزدیک سد کولنی باعث شده است که جنبه های جالبی از فرآیند شکافت آشکار شود. یافته های اخیر نشان می دهند که یکی از عوامل مهم در بررسی توزیع زاویه ای پاره های شکافت ناشی از شکافت القایی یک هدف ثابت با پرتابه های مختلف، عدد جرمی و اندازه هسته پرتابه می باشد. در این مقاله، رفتار ناهمسانگردی پاره های شکافت در سیستم های واکنش شکافت القایی 3216S+20882pb، 2814Si، 2412Mg، 199F، 188O و 168O، بر اساس مدل آماری نقطه زینی استاندارد بررسی شده است و رابطه بین سهم میانگین شکافت هسته غیر مرکب در سیستم های شکافت القایی با هسته هدف بر حسب عدد جرمی پرتابه های متفاوت به دست آمده است. برای سیستم های شکافت القایی با این هسته هدف نشان داده شد که برای پرتابه های دارای عدد جرمی بزرگتر از 20، سهم شکافت هسته غیر مرکب وجود دارد و با افزایش عدد جرمی پرتابه، مقدار این سهم بیشتر می شود. همچنین با توجه به نتایج به دست آمده، شرط مقایسه a و aBG برای سیستم های شکافت القایی با هسته های هدف 20882pb و سنگین تر از آن تصحیح شده است.

در تحقیق حاضر قصد داریم فرآیند شکافت هسته های برانگیخته 217Fr تولید شده طی فرایند هم جوشی یون های 19F با هسته های 198Pt را در چارچوب معادلات لانگوین و با در نظرگیری اثر دما و اثر مؤلفه اسپین در امتداد محور تقارن هسته، K، شبیه سازی و تعداد متوسط نوترون های خروجی قبل از فرایند شکافت هسته های برانگیخته 217Fr را برآورد نماییم. در این تحقیق نشان داده خواهد شد که در نظرگیری اثر دما و اثر مؤلفه اسپین در امتداد محور تقارن هسته روی نتایج محاسبات تأثیر می گذارد، به طوری که عدم در نظرگیری این پارامترها سبب برآورد کم تر تعداد متوسط نوترون های خروجی از هسته های 217Fr قبل از فرایند شکافت میشود. هم چنین طی شبیه سازی فرایند شکافت هسته های 217Fr با در نظرگیری ضریب اتلاف کاهیده به عنوان یک پارامتر آزاد سعی به بازتولید داده های تجربی تعداد متوسط نوترون های خروجی طی فرایند شکافت هسته های 217Fr خواهیم کرد و نشان خواهیم داد که مقدار مناسب ضریب اتلاف کاهیده برای هسته 217Fr برابر با است.

در این پژوهش شکافت خودبخودی هسته ی فوق سنگین Fl284را با درنظر گرفتن پتانسیل کولنی و مجاورتی مورد مطالعه قرار داده ایم. انرژی تولید شده در هر شکافتگی Q، سد شکافت (V-Q)، نفوذپذیری، ثابت واپاشی و بازده شکافت رابرای هر شکافتگی محاسبه نموده ایم. با توجه به عدم تقارن جرم و بار شکافت پذیری مطلوب در شکافت خودبخودی برای بالاترین مقدار Q و کمترین مقدار (V-Q) حاصل می شود. برای شکافت خودبخودی این هسته بالاترین بازده برای شکافتگیِ منجر به ایزوتوپ Xe136 بعنوان یکی از پاره های شکافت بدست آمد. مقایسه ی بین بازده های نسبی شکافت برای جفت ایزوتوپ های تولید شده بعنوان پاره های شکافت نشان دهنده ی این است که هسته های جادویی دوگانه و لایه های بسته نزدیک به آنها دارای بیشترین بازده شکافت می باشند. ثابت واپاشی رابرای هر کدام از شکافتهای دوتایی بطور جداگانه محاسبه و با استفاده از مجموع آنها بعنوان ثابت واپاشی کل، نیمه عمر شکافت خودبخودی این هسته را بدست آورده و با داده های تجربی و نتایج حاصل از روابط نیمه تجربی مقایسه نموده ایم. این مقایسه نشان می دهد که نتایج حاصل از این روش محاسباتی نسبت به نتایج حاصل از روابط نیمه تجربی به داده های تجربی نزدیکتر است.

فرایند تلاشی، یکی از مهم ترین روش های تولید نوترون در صنعت، پزشکی و غیره است. هم چنین از دیگر کاربردهای این فرایند، استفاده از آن در قلب راکتورهای زیربحرانی است. در این پژوهش، با استفاده از کد MCNPX، یک بررسی نوترونی بر روی هدف های تلاشی شکافت پذیر شامل اورانیم-238 و توریم-232 صورت گرفته است. پارامترهای بهره ی تولید نوترون و انرژی انتقال یافته، شکل هندسی هدف، طیف زاویه ای خروجی نوترون ها، نرخ تولید گاز و طیف جرمی عناصر باقی مانده برای هدف های تلاشی مورد نظر بررسی شده اند. نتایج نشان می دهد که شکل هندسی، در طیف خروجی نوترون بیش-ترین تأثیر را داشته است، ولی بر روی طیف اتم های تولیدی اثری ندارد. در انرژی های بالاتر از GeV 1، تعداد نوترون های تولیدی در واحد انرژی به حالت پایدار می رسد و نرخ تغییرات تولید نوترون ها بعد از آن کاهش می یابد. علاوه بر این، هیدروژن عامل اصلی در ایجاد تورم در هدف تلاشی است و حدود 88% از گاز تولیدی را تشکیل می دهد.

توزیع زاویه ای پاره های شکافت( FFAD) در رابطه با فرآیند شکافت و نیز در مورد مکانیسم برهمکنش پرتابه با هسته هدف می تواند درک و بینش جدیدی به ما بدهد. در این پژوهش برای تجزیه و تحلیل توزیع زاویه ای پاره های شکافت نوترون القایی U234 یک چارچوب مدل آماری بکار رفته و نتایج با داده های آزمایشگاهی اندازه گیری شده در تجهیزات(n-TOF) واقع در CERN مقایسه شده و واریانس آماری k02 به دست آمده اند. واریانس آماری ترازهای توزیع – K در هسته در حال گذار در انرژی های نوترون فرودی از آستانه شکافت تا 50MeV تجزیه و تحلیل شده، و روشی که در آن مقادیر کمی بدست آمده اند، توضیح داده شده است. نتایج محاسبات، با ساختار دوره ای ناهمسانگردی مربوط به مجموعه واکنش های(nx، n) و در ادامه با محاسبه سطح مقطع واکنش مربوطه با کد تالیس مقایسه شده اند. مقایسه بین واریانس k02و سطح مقطع، ارتباط قوی بین مقادیر واریانس k02 و شروع یک شانس شکافت را نشان می دهد. نتایج نشان داده است که در هر جایی که احتمال واکنش 234U(n, f) در یک کانال جدید و در نتیجه سطح مقطع برخورد-افزایش یابد، واریانس k02کاهش پیدا می کند. نتیجه در توافق کامل با نتایج و محاسبات مشابه در واکنش های Th(n, f)232 و U(n, f)238 است.